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11.7.8 物理学者不应忘记第二件事—— 荷质比均匀问题
第二件事：电子（作为粒子）自身内部结构各点微荷质比是否均匀？如果微荷质比均匀，则（34）～（38）式均成立，反之都不成立。
这问题，只要建立经典模型立即可证（略）。同样可证明，如果粒子内部微荷质比不均匀对轨道公转磁矩影响甚微，可忽略；但对自旋磁矩影响显著，不可忽视（研究表明质子和中子正是这种情况）。然而，量子力学一律忽视！
以下对荷质比作定量讨论，需要定义。
微荷质比的定义：将粒子内部结构各点的真实荷质比定义为微荷质比，用符号 △ｑ／△ｍ 表之。
那么，如果粒子自身内部结构各点微荷质比点点相同，即：
△ｑ／△ｍ ＝ 常数 ――――――――――― （５０）
则被定义为：粒子自身内部结构荷质比均匀。
否则谓荷质比不均匀。
显然，此类问题量子力学显得力所不及。但值得庆幸的是，对电子来说大量研究表明（50）式准确成立。也正因如此，才允许（否则不允许）进行（35）～（38）式变换，才有（48）式结果。否则（48）式不会成立，也不会有（47）是正确结果。
此外，本文应用普适方程已准确推出电子自身内部结构（繁琐，略），这种结构也准确表明电子内部结构各点微荷质比点点相同。且有：
△ｑ／△ｍ ＝ 常数 ＝ｅ／ｍe ――――――― （５１）
那么，以下 〖粒子磁矩定理 Ⅳ〗给（48）式以严格证明。
11.8 粒子磁矩定理 Ⅳ
〖粒子磁矩定理 Ⅳ〗：任何粒子（同上）只要是经典的，如果（50）式成立，不管公转还是自旋下式总成立：
ω1 / ω2 ＝ｑ１／ｍ１ ÷ ｑ２／ｍ２ －――――― （５２）
式中 ｑ１／ｍ１、ｑ２／ｍ２ 分别表示两种情况下的粒子平均荷质比；ω１、ω２ 分别表示两种情况下磁矩进动角频；下表 “１”、“２”表示两种情况：其中包括两种粒子情况 ｍ1、ｍ2，或者两种电荷 ｑ１、ｑ２ 情况，或者表示同一粒子两种试验条件，或者表示自转与公转两种情况。
这表明（52）式的广泛适应性。它也表明粒子磁矩问题的共性，同时也表明离子磁矩问题的经典性。
只要建立经典模型，〖粒子磁矩定理 Ⅳ〗立即可证（略）。需指出，〖粒子磁矩定理 Ⅳ〗既可由理论表达式推导证明（略），也可由实验表达式推导（略）。
那么，将（52）式应用于电子的自旋与公转两种情况，则有：
ω1／ω2 ＝ ω自／ω公 ＝ ωe／ωＢ
＝ｑ１／ｍ１ ÷ ｑ２／ｍ２ ―――――― （５３）
式中下标“１”表示电子自旋情况，下标“２”表示电子公转情况。于是：
ｑ１／ｍ１ ≡ ｑ２／ｍ２ ≡ ｅ／ｍe
那么有： ω自／ω公 ≡ ωe ／ ωＢ ≡ １ ――――――― （５４）
这表明（48）式成立，亦即表明电子自身内部荷质比均匀。
这再一次证明了电子问题的经典性质。如果电子不是经典粒子（54）式绝不成立。
至此，上述四条磁矩定理严格证毕。
那么，这就在事实上彻底打破了《量子力学》关于电子理论问题的神话——鬼话。
并且至此，已完全、充分、确切地证明了量子力学纯系伪科学（非任何偏见）。在哲学及物理学意义上说，此结论都严格准确。
11.9 粒子磁矩理论表达式的应用
11.9.1 用理论表达式计算电子轨道磁矩
例二，应用粒子磁矩理论表达式即（43）式求解电子基态轨道运动角动量为 Ｌ1＝ ? 时的轨道磁矩 μＢ
解：由（43）及（54）式得
Ｋφ ＝ ωＢＬ１／μＢＨ ＝ ωe? / μＢＨ ―――― （５５）
那么 μＢ ＝ ωe? / ＫφＨ ――――――――――― （５６）
式中 Ｋφ＝ ｇe （数值相等但物理意义不同）。显然，该式与（46）式等价。所以（56）式结果正确。这表明本文磁矩理论表达式正确成立。
也显然，对于其它轨道磁矩理论表达式都成立（略）。
那么，（55）式是一个很有用的式子，他好比 粒子磁矩问题杠杆，由它可导出所有粒子所有情况（公转和自传）的真实磁矩。
11.9.2 用理论表达式计算电子自旋真实磁矩 |
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